论动体的电动力学（爱因斯坦发表的第一篇狭义相对论论文）

论动体的电动力学

爱因斯坦发表的第一篇狭义相对论论文

简介论文德文原文为"ZurElektrodynamikbewegterKörper".论文名称英译为"OntheElectrodynamicsofMovingBodies"，出现在相对论论文重刊本之英译本(ThePrincipleofRelativity)，1923年由MethuenandCompany,Ltd.ofLondon发行。论文名。爱因斯坦著。发表于1905年德国《物理学纪事》第4系列，第17卷上。由相对性原理和光速不变原理出发，提出时间、空间相对性的崭新概念，建立了狭义相对论和相对论运动方程。牛顿力学只是狭义相对论在低速下的近似。

概述

“论动体的电动力学”是阿尔伯特·爱因斯坦于1905年6月30日投稿于德国《物理年鉴》(AnnalenderPhysik)发表的第一篇狭义相对论论文，德文原文为"ZurElektrodynamikbewegterKörper",AnnalenderPhysik.17:891-921.(June30,1905)。

论文名称英译为"OntheEletrodynamicsofMovingBodies"，出现在相对论论文重刊本之英译本(ThePrincipleofRelativity)，1923年由MethuenandCompany,Ltd.ofLondon发行。此书英译论文主要是由W.Perrett与G.B.Jeffery翻译，译自德文DasRelativatsprinzip,4thed.，1922年由Tuebner发行。

背景

当时爱因斯坦任职于瑞士伯恩专利局三等技师工作，已与米列娃·马里奇(MilevaMarić)结婚，育有一子(汉斯·爱因斯坦)。在工作之余，常与专利局同事米榭·贝索(MicheleBesso)讨论科学、哲学问题。

于1905年3月、4月分别于《物理年鉴》投稿光电效应与布朗运动的论文。5月时，爱因斯坦开始将思索主轴放在他从16岁就开始思考的光与以太的问题，在此之前他已经明白麦克斯韦方程式与牛顿力学所用的伽利略转换不兼容。他常至贝索家与他一同讨论。据文献记载，在5月底某次与贝索的聚会后，爱因斯坦对于问题的解感到绝望，主要困境在于同时性问题。在离开后当晚，爱因斯坦突然明白不同参考系的同时性不一定相同，而开始论文写作，并请米列娃校稿，最后于6月底将文稿寄出。

论文的特色

此篇论文投稿在《物理年鉴》，此期刊当时并不对论文进行审稿。此外爱因斯坦未引用任何文献，只在论文最后提到对贝索过去一同讨论的感谢。

爱因斯坦在后来的回顾提到，他对狭义相对论的思考主要来自于麦克斯韦方程式与牛顿力学的不兼容性，以及光速在式中永远为常数的特色。虽然知悉迈克森-莫莱实验针对以太的负面结论，但并未重视。论文中的洛仑兹转换是自行推导得出，未参考过亨得里克·洛仑兹的论文。

文献

A.Einstein,M.Marić"AlbertEinstein/MilevaMaric:theloveletters"ISBN0691088861

中文翻译：童元方。《情书：爱因斯坦与米列娃》

Alanlightman."Einstein'sDreams"ISBN0446670111

中文翻译：童元方。《爱因斯坦的梦》

^加来道雄(Kaku,Michio)《爱因斯坦的宇宙》中译本。

中文翻译全文

《论动体的电动力学》

作者：爱因斯坦

根据范岱年、赵中立、许良英编译《爱因斯坦文集》编辑

大家知道，麦克斯韦电动力学——象现在通常为人们所理解的那样——应用到运动的物体上时，就要引起一些不对称，而这种不对称似乎不是现象所固有的。比如设想一个磁体同一个导体之间的电动力的相互作用。在这里，可观察到的现象只同导休和磁体的相对运动有关，可是按照通常的看法，这两个物体之中，究竟是这个在运动，还是那个在运动，却是截然不同的两回事。如果是磁体在运动，导体静止着，那么在磁体附近就会出现一个具有一定能量的电场，它在导体各部分所在的地方产生一股电流。

但是如果磁体是静止的，而导体在运动，那么磁体附近就没有电场，可是在导体中却有一电动势，这种电动势本身虽然并不相当于能量，但是它——假定这里所考虑的两种情况中的相对运动是相等的——却会引起电流，这种电流的大小和路线都同前一情况中由电力所产生的一样。

堵如此类的例子，以及企图证实地球相对于“光煤质”运动的实验的失败，引起了这样一种猜想：绝对静止这概念，不仅在力学中，而且在电动力学中也不符合现象的特性，倒是应当认为，凡是对力学方程适用的一切坐标系，对于上述电动力学和光学的定律也一样适用，对于第一级微量来说，这是已经证明了的。

我们要把这个猜想（它的内容以后就称之为“相对性原理”）提升为公设，并且还要引进另一条在表面上看来同它不相容的公设：光在空虚空间里总是以一确定的速度C传播着，这速度同发射体的运动状态无关。由这两条公设，根据静体的麦克斯韦理论，就足以得到一个简单而又不自相矛盾的动体电动力学。“光以太”的引用将被证明是多余的，因为按照这里所要阐明的见解，既不需要引进一个共有特殊性质的“绝对静止的空间”，也不需要给发生电磁过程的空虚实间中的每个点规定一个速度矢量。

这里所要闸明的理论——象其他各种电动力学一样——是以刚体的运动学为根据的，因为任何这种理论所讲的，都是关于刚体（坐标系）、时钟和电磁过程之间的关系。对这种情况考虑不足，就是动体电动力学目前所必须克服的那些困难的根源。

一运动学部分

§1、同时性的定义

设有一个牛顿力学方程在其中有效的坐标系。为了使我们的陈述比较严谨，并且便于将这坐标系同以后要引进来的别的坐标系在字面上加以区别，我们叫它“静系”。

如果一个质点相对于这个坐标系是静止的，那么它相对于后者的位置就能够用刚性的量杆按照欧几里得几何的方法来定出，并且能用笛卡儿坐标来表示。

如果我们要描述一个质点的运动，我们就以时间的函数来给出它的坐标值。现在我们必须记住，这样的数学描述，只有在我们十分清楚地懂得“时间”在这里指的是什么之后才有物理意义。我们应当考虑到：当时间在里面起作用时，我们做的一切判断，总是关于同时的事件的判断。比如我说，“那列火车7点钟到达这里”，这大概是说：“我的表的短针指到7同火车的到达是同时的事件。”

也许有人认为，用“我的表的短针的位置”来代替“时间”，也许就有可能克服由于定义“时间”而带来的一切困难。事实上，如果问题只是在于为这只表所在的地点来定义一种时间，那么这样一种定义就已经足够了；但是，如果问题是要把发生在不同地点的一系列事件在时间上联系起来，或者说——其结果依然一样——要定出那些在远离这只表的地点所发生的事件的时间，那么这样的定义就不够了。

当然，我们对于用如下的办法来测定事件的时间也许会成到满意，那就是让观察者同表一起处于坐标的原点上，而当每一个表明事件发生的光信号通过空虚空间到达观察者时，他就把当时的时针位置同光到达的时间对应起来。但是这种对应关系有一个缺点，正如我们从经验中所已知道的那样，它同这个带有表的观察者所在的位置有关。通过下面的考虑，我们得到一种此较切合实际得多的测定法。

如果在空间的A点放一只钟，那么对于贴近A处的事件的时间，A处的一个观察者能够由找出同这些事件同时出现的时针位置来加以测定，如果．又在空间的B点放一只钟——我们还要加一句，“这是一只同放在A处的那只完全一样的钟。”那么，通过在B处的观察者，也能够求出贴近B处的事件的时间。但要是没有进一步的规定，就不可能把A处的事件同B处的事件在时间上进行比较；到此为止，我们只定义了“A时间”和“B时间”，但是并没有定义对于A和B是公共的“时间”。只有当我们通过定义，把光从A到B所需要的“时间”，规定为等于它从B到A所需要的“时间”，我们才能够定义A和B的公共“时间”。设在“A时间”tA，从A发出一道光线射向B，它在“B时间”,tB。又从B被反射向A，而在“A时间”t`A回到A处。如果tB-tA=t’A-tB

那么这两只钟按照定义是同步的。

我们假定，这个同步性的定义是可以没有矛盾的，并且对于无论多少个点也都适用，于是下面两个关系是普遍有效的：

1．如果在B处的钟同在A处的钟同步，那么在A处的钟也就同B处的钟同步。

2．如果在A处的钟既同B处的钟，又同C处的钟同步的，那么，B处同C处的两只钟也是相互同步的。

这样，我们借助于某些（假想的）物理经验，对于静止在不同地方的各只钟，规定了什么叫做它们是同步的，从而显然也就获得了“同时”和“时间”的定义。一个事件的“时间”，就是在这事件发生地点静止的一只钟同该事件同时的一种指示，而这只钟是同某一只特定的静止的钟同步的，而且对于一切的时间测定，也都是同这只特定的钟同步的。

根据经验，我们还把下列量值2|AB|/(t’A-tA)=c

当作一个普适常数（光在空虚空间中的速度）。

要点是，我们用静止在静止坐标系中的钟来定义时间，由于它从属于静止的坐标系，我们把这样定义的时间叫做“静系时间”。

§2关于长度和时间的相对性

下面的考虑是以相对性原理和光速不变原理为依据的，这两条原理我们定义，如下。

1．物理体系的状态据以变化的定律，同描述这些状态变化时所参照的坐标系究竞是用两个在互相匀速移动着的坐标系中的哪一个并无关系。

2。光速不变原理，在狭义相对论中，指的是无论在何种惯性系（惯性参照系）中观察，光在真空中的传播速度都是一个常数，不随光源和观察者所在参考系的相对运动而改变。这个数值是299,792,458米/秒。

由此，得

光速=光路的路程/时间间隔

这里的“时间间隔”，是依照§1中所定义的意义来理解的。

设有一静止的刚性杆；用一根也是静止的量杆量得它的长度是l．我们现在设想这杆的轴是放在静止坐标系的X轴上，然后使这根杆沿着X轴向x增加的方向作匀速的平行移动（速度是v）。我们现在来考查这根运动着的杆的长度，并且设想它的长度是由下面两种操作来确定的：

a）观察者同前面所给的量杆以及那根要量度的杆一道运动，并且直接用量杆同杆相叠合来量出杆的长度，正象要量的杆、观察者和量杆都处于静止时一样。

b）观察者借助于一些安置在静系中的、并且根据§1作同步运行的静止的钟，在某一特定时刻t，求出那根要量的杆的始末两端处于静系中的哪两个点上。用那根已经使用过的在这种情况下是静止的量杆所量得的这两点之间的距离，也是一种长度，我们可以称它为“杆的长度”。

由操作a）求得的长度，我们可称之为“动系中杆的长度”。根据相对性原理，它必定等于静止杆的长度l。

由操作b）求得的长度，我们可称之为“静系中（运动着的）杆的长度”。这种长度我们要根据我们的两条原理来加以确定，并且将会发现，它是不同于l的。

通常所用的运动学心照不宣地假定了：用上面这两种操作所测得的长度彼此是完全相等的，或者换句话说，一个运动着的刚体，于时期t，在几何学关系上完全可以用静止在一定位置上的同一物体来代替。

此外，我们设想，在杆的两端（A和B)，都放着一只同静系的钟同步了的钟，也就是说，这些钟在任何瞬间所报的时刻，都同它们所在地方的“静系时间”相一致；因此，这些钟也是“在静系中同步的”。

我们进一步设想，在每一只钟那里都有一位运动着的观察者同它在一起，而且他们把§1中确立起来的关于两只钟同步运行的判据应用到这两只钟上。设有一道光线在时间tA从A处发出，在时间tB于B处被反射回，并在时间t`A返回到A处。考虑到光速不变原理，我们得到：tB-tA=rAB/(c-v)和t’A-tB=rAB/(c+v)

此处rAB表示运动着的杆的长度——在静系中量得的。因此，同动杆一起运动着的观察者会发现这两只钟不是同不进行的，可是处在静系中的观察者却会宣称这两只钟是同步的。

由此可见，我们不能给予同时性这概念以任何绝对的意义；两个事件，从一个坐标系看来是同时的，而从另一个相对于这个坐标系运动着的坐标系看来，它们就不能再被认为是同时的事件了。

§3、从静系到另一个相对于它作匀速移动的坐标系的坐标和时间的变换理论设在“静止的”空间中有两个坐标系，每一个都是由三条从一点发出并且互相垂直的刚性物质直线所组成。设想这两个坐标系的X轴是叠合在一起的，而它们的Y轴和Z轴则各自互相平行着。设每“一系都备有一根刚性量杆和若干只钟，而且这两根量杆和两坐标系的所有的钟彼此都是完全相同的。

现在对其中一个坐标系（k）的原点，在朝着另一个豁止的坐标系（K）的x增加方向上给以一个（恒定）速度v，设想这个速度也传给了坐标轴、有关的量杆，以及那些钟。因此，对于静系K的每一时间t，都有动系轴的一定位置同它相对应，由于对称的缘故，我们有权假定k的运动可以是这样的：在时间t（这个“t”始终是表示静系的时间），动系的轴是同静系的轴相平行的。

我们现在设想空间不仅是从释系K用静止的量杆来量度，而且也可从动系k用一根同它一道运动的量杆来量，由此分别得到坐标x，y，z和ξ，η，ζ。再借助于放在静系中的静止的钟，用§1中所讲的光信号方法，来测定一切安置有钟的各个点的静系时间t。同样，对于一切安置有同动系相对静止的钟的点，它们的动系时间τ也是用§1中所讲的两点间的光信号方法来测定，而在这些点上都放着后一种[对动系静止]的钟。

对于完全地确定静系中一个事件的位置和时间的每一组值x,y,z,t，对应有一组值ξ，η，ζ，τ，它们确定了那一事件对于坐标系k的关系，现在要解决的问题是求出联系这些量的方程组。

首先，这些方程显然应当都是线性的，因为我们认为空间和时间是具有均匀性的。

如果我们置x’=x-vt，那么显然，对于一个在k系中静止的点，就必定有一组同时间无关的值x`，y，z。我们先把τ定义为x`，y，z和t的函数。为此目的，我们必须用方程来表明τ不是别的，而只不过是k系中已经依照§1中所规定的规则同步化了的静止钟的全部数据。

从k系的原点在时间τ0发射一道光线，沿着X轴射向x`，在τ1时从那里反射回坐标系的原点，而在τ2时到达；由此必定有下列关系：(τ0+τ2)/2=τ1

作者简介

阿尔伯特·爱因斯坦，世界十大杰出物理学家之一，现代物理学的开创者、集大成者和奠基人。同时也是一位著名的思想家和哲学家！爱因斯坦1900年毕业于苏黎世联邦理工学院，入瑞士国籍。1905年获苏黎世大学哲学博士学位。曾在伯尔尼专利局任职，在苏黎世工业大学、布拉格德意志担任大学教授。1913年返德国，任柏林威廉皇帝物理研究所所长和柏林洪堡大学教授，并当选为普鲁士科学院院士。1933年爱因斯坦在英国期间，被格拉斯哥大学授予荣誉法学博士学位（LL.D)。因受纳粹政权迫害，迁居美国，任普林斯顿高级研究所教授。从事理论物理研究，1940年入美国国籍。

作者年表

1879年3月14日上午11时30分，爱因斯坦出生在德国乌尔姆市（Ulm,KingdomofWürttemberg,GermanEmpire）班霍夫街135号。父母都是犹太人。父名赫尔曼·爱因斯坦，母亲玻琳。

1881年11月18日，爱因斯坦的妹妹玛娅在慕尼黑出生。

1884年，爱因斯坦开始对袖珍罗盘着迷。

1885年，爱因斯坦开始学小提琴。

1886年，爱因斯坦在慕尼黑公立学校（CouncilSchool）读书；在家里学习犹太教的教规。

1888年，爱因斯坦入路易波尔德高级中学学习。在学校继续受宗教教育，接受受戒仪式，弗里德曼是指导老师。

1889年，在医科大学生塔尔梅引导下，读通俗科学读物和哲学着作。

1891年，自学欧几里德几何学（Euclideangeometry），感到狂热的喜爱，同时开始自学高等数学。爱因斯坦开始怀疑欧几里德的假定。

1892年，开始读康德（ImmanuelKant）的着作。

1894年，爱因斯坦一家移居意大利。

1895年，自学完微积分（calculus）。同年，爱因斯坦在瑞士理工学院（德文首字母缩写词ETH）的入学考试失败。

1896年，获阿劳中学毕业证书。10月29日，爱因斯坦迁居苏黎世并在瑞士理工学院就读。

1899年10月19日，爱因斯坦正式申请瑞士公民权。

1900年8月爱因斯坦毕业于苏黎世联邦工业大学；12月完成论文《由毛细管现象得到的推论》，次年发表在莱比锡《物理学杂志》上并入瑞士籍。

1901年3月21日，取得瑞士国籍。在这一年5－7月完成电势差的热力学理论的论文。

1902年6月16日，被瑞士伯尔尼专利局雇佣。

1903年，他与大学同学米列娃.玛丽克结婚。他们结婚前就已经有了第一个孩子。

1904年9月，由专利局的试用人员转为正式三级技术员。

1905年3月，发表量子论，提出光量子假说，解决了光电效应问题。4月向苏黎世大学提出论文《分子大小的新测定法》，取得博士学位。5月完成论文《论动体的电动力学》，独立而完整地提出狭义相对性原理，开创物理学的新纪元。

1906年4月，晋升为专利局二级技术员。11月完成固体比热的论文，这是关于固体的量子论的第一篇论文。

1907年，升职为专利局一级技术员。

1908年10月兼任伯尔尼大学编外讲师。

1909年10月，离开伯尔尼专利局，任理论物理学副教授。

1910年10月，完成关于临界乳光的论文。

1911年，从瑞士迁居到布拉格。

1912年提出“光化当量”定律。

1913年他返德国，任柏林威廉皇帝物理研究所长和柏林洪堡大学教授，并当选为普鲁士科学院院士。

1914年4月，爱因斯坦接受德国科学界的邀请。迁居到柏林，

8月即爆发了第一次世界大战。他虽身居战争的发源地，生活在战争鼓吹者的包围之中，却坚决地表明了自己的反战态度。

9月爱因斯坦参与发起反战团体“新祖国同盟”，在这个组织被宣布为非法、成员大批遭受逮捕和迫害而转入地下的情况下，爱因斯坦仍坚决参加这个组织的秘密活动。

10月德国的科学界和文化界在军国主义分子的操纵和煽动下，发表了“文明世界的宣言”，为德国发动的侵略战争辩护，鼓吹德国高于一切，全世界都应该接受“真正德国精神”。在“宣言”上签名的有九十三人，都是当时德国有声望的科学家、艺术家和牧师等。就连能斯脱、伦琴、奥斯特瓦尔德、普朗克等都在上面签了字。当征求爱因斯坦签名时，他断然拒绝了，而同时他却毅然在反战的《告欧洲人书》上签上自己的名字。这一举动震惊了全世界。

1915年11月，提出广义相对论引力方程的完整形式，并且成功地解释了水星近日点运动。

1916年3月，完成总结性论文《广义相对论的基础》。5月提出宇宙空间有限无界的假说。8月完成《关于辐射的量子理论》，总结量子论的发展，提出受激辐射理论。

1917年，列宁领导的苏联社会主义革命胜利后，爱因斯坦热情地支持这个伟大的革命，赞扬这是一次对全世界将有决定性意义的、伟大的社会实验并表示：“我尊敬列宁，因为他是一位有完全自我牺牲精神，全心全意为实现社会正义而献身的人。我并不认为他的方法是切合实际的，但有一点可以肯定：像他这种类型的人，是人类良心的维护者和再造者。”

1919年，爱因斯坦与米列娃离婚，同年，与表姐艾尔莎结婚。

1921年，爱因斯坦因光电效应研究而获得诺贝尔物理学奖，他的研究推动了量子力学的发展。

1月访问布拉格和维也纳。1月27日在普鲁士科学院作《几何学和经验》的报告。

2月去阿姆斯特丹参加国际工联会议。

4月5日—5月30日，为了给耶路撒冷的希伯莱大学的创建筹集资金，同魏茨曼一起首次访问美国。在哥伦比亚大学获巴纳德勋章。在白宫受哈丁总统接见。在访问芝加哥、波士顿和普林斯顿期间，就相对论进行了4次讲学。

6月访问英国，拜谒了牛顿墓地。

1922年1月完成关于统一场论的第一篇论文。3—4月访问法国，努力促使法德关系正常化。发表批判马赫哲学的谈话。

4月参加国际联盟知识界合作委员会。

7月受到被谋杀的威胁，暂离柏林。

10月8日，爱因斯坦和艾尔莎在马赛乘轮船赴日本。沿途访问科伦坡、新加坡、香港和上海。

11月9日，在去日本途中——上海，爱因斯坦通过电报知道被授予1921年诺贝尔物理学奖金。

11月17日—12月29日，访问日本。

1923年2月2日，从日本返回途中，到巴勒斯坦访问，逗留12天。

2月8日，成为特拉维夫市的第一个名誉公民。

从巴勒斯坦返回德国途中，访问了西班牙。

3月，爱因斯坦对国联的能力大失所望，向国联提出辞职。6—7月，帮助创建“新俄朋友协会”，并成为其执行委员会委员。

7月，到哥德堡接受1921年度诺贝尔奖金。并讲演相对论，作为对得到诺贝尔奖金的感谢。

发现了康普顿效应，解决了光子概念中长期存在的矛盾。12月，第一次推测量子效应可能来自过度约束的广义相对论场方程。

1924年加入柏林的犹太组织，并成为缴纳会费的会员。

6月，重新考虑加入国联。

12月，取得最后一个重大发现，从统计涨落的分析中得出一个波和物质缔合的独立的论证。此时，还发现了波色—爱因斯坦凝聚。

1925年受聘为德苏合作团体“东方文化技术协会”理事。

5—6月，去南美洲访问。与甘地和其他人一道，在拒绝服兵役的声明上签字。接受科普列奖章。为希伯莱大学的董事会工作。发表《非欧几里德几何和物理学》。

1926年春，同海森堡讨论关于量子力学的哲学问题。接受“皇家天文学家”的金质奖章。接受为苏联科学院院士。

1927年2月在巴比塞起草的反法西斯宣言上签名。参加国际反帝大同盟，被选为名誉主席。

10月参加第五届布鲁塞尔索尔维物理讨论会，开始同哥本哈根学派就量子力学的解释问题进行激烈论战。发表《牛顿力学及其对理论物理学发展的影响》。

1928年1月被选为“德国人权同盟”（前身为德国“新祖国同盟”）理事。春，由于身体过度劳累，健康欠佳，到瑞士达伏斯疗养，并为疗养青年讲学。发表《物理学的基本概念至其最近的变化》。

4月海伦·杜卡斯开始到爱因斯坦家担任终生的私人秘书。

1929年2月发表《统一场论》。

3月，50岁生日，躲到郊外以避免生日庆祝会。第一次访问比利时皇室，与伊丽莎白女皇结下友谊，直到去世之前一直与比利时女皇通信。

6月28日获普朗克奖章。

9月以后同法国数学家阿达马进行关于战争与和平问题的争论，坚持无条件地反对一切战争。

1930年不满国际联盟在改善国际关系上的无所作为，提出辞职。5月，在“国际妇女和平与自由同盟”的世界裁军声明上签字。

7月同泰戈尔争论真理的客观性问题。

12月11日—1931年3月4日，爱因斯坦第二次到美国访问，主要在加利福尼亚州理工学院讲学。

12月13日，沃克市长向爱因斯坦赠送纽约市的金钥匙。

12月19日—20日，访问古巴。发表《我的世界观》、《宗教和科学》等文章。

1931年3月从美国回柏林。

5月访问英国，在牛津讲学。

11月号召各国对日本经济封锁，以制止其对中国的军事侵略。

12月再度去加利福尼亚讲学。

为参加1932年国际裁军会议，特地发表了一系列文章和演讲。

发表《麦克斯韦对物理实在观念发展的影响》。

1932年2月，对于德国和平主义者奥西茨基被定为叛国罪，在帕莎第纳提出抗议。

3月从美国回柏林。

5月去剑桥和牛津讲学，后赶到日内瓦列席裁军会议，感到极端失望。

6月同墨菲作关于因果性问题的谈话。

7月同弗洛伊德通信，讨论战争的心理问题。

号召德国人民起来保卫魏玛共和国，全力反对法西斯。12月10日，和妻子离开德国去美国。原来打算访问美国，然而，他们从此再也没有踏上德国的领土。

1933年1月30日，纳粹上台。

3月10日，在帕莎第纳发表不回德国的声明，次日启程回欧洲。

3月20日，纳粹搜查他的房屋，他发表抗议。后他在德国的财产被没收，着作被焚。

3月28日从美国到达比利时，避居海边农村。

4月21日宣布辞去普鲁士科学院职务。

5月26日给劳厄的信中指出科学家对重大政治问题不应当默不作声。

6月21日接受格拉斯哥大学授予的LL.D荣誉法学博士的学位

7月改变绝对和平主义态度，号召各国青年武装起来准备同纳粹德国作殊死斗争。

9月初纳粹以2万马克悬赏杀死他。

9月9日，渡海前往英国，永远离开欧洲。

10月3日在伦敦发表演讲生命与科学。

.10月10日离开英国，10月17到达美国，定居于普林斯顿，应聘为高等学术研究院教授。

1934年文集《我的世界观》由其继女婿鲁道夫·凯泽尔编辑出版。1935年5月到百慕大作短期旅行。在百慕大正式申请永远在美国居住。这也是他最后一次离开美国。

获富兰克林奖章。

同波多耳斯基和罗森合作，发表向哥本哈根学派挑战的论文，宣称量子力学对实在的描述是不完备的。

为使诺贝尔奖金（和平奖）赠予关在纳粹集中营中的奥西茨基而奔走。

1936年开始同英费尔德和霍夫曼合作研究广义相对论的运动问题。

12月20日妻艾尔莎病故。

发表《物理学和实在》、《论教育》。

1937年3—9月参加由英费尔德执笔的通俗册子《物理学的进化》的编写工作。

3月声援中国“七君子”。

6月同英费尔德和霍夫曼合作完成论文《引力方程和运动问题》，从广义相对论的场方程推导出运动方程。

1938年同柏格曼合写论文《卡鲁查电学理论的推广》。

9月给五千年后的子孙写信，对资本主义社会现状表示不满。

1939年8月2日在西拉德推动下，上书罗斯福总统，建议美国抓紧原子能研究，防止德国抢先掌握原子弹。

妹妹玛雅从欧洲来美，在爱因斯坦家长期住下来。1940年5月15日发表《关于理论物理学基础的考查》。

5月22日致电罗斯福，反对美国的中立政策。

10月1日取得美国国籍。

1941年发表《科学和宗教》等文章。

1942年10月在犹太人援苏集会上热烈赞扬苏联各方面的成就。

1943年5月作为科学顾问参与美国海军部工作。

1944年为支持反法西斯战争，以600万美元拍卖1905年狭义相对论论文手稿。发表对罗素的认识论的评论。

12月同斯特恩、玻尔讨论原子武器和战后和平问题，听从玻尔劝告，暂时保持沉默。

1945年3月同西拉德讨论原子军备的危险性，写信介绍西拉德去见罗斯福，未果。

4月从高等学术研究院退休（事实上依然继续照常工作）。9月以后连续发表一系列关于原子战争和世界政府的言论。

1946年5月发起组织“原子科学家非常委员会”，担任主席。5月接受黑人林肯大学名誉博士学位。写长篇《自述》，回顾一生在科学上探索的道路。

5月妹妹玛雅因中风而瘫痪，以后每夜念书给她听。

10月，给联合国大会写公开信，敦促建立世界政府。

1947年继续发表大量关于世界政府的言论。

9月发表公开信，建议把联合国改组为世界政府。

1948年4—6月同天文学家夏普林利合作，全力反对美国准备对苏联进行“预防性战争”。

抗议美国进行普遍军事训练。

发表《量子力学和实在》。

前妻米列娃在苏黎世病故。

12月，作剖腹手术，在腹部主动脉里发现一个大动脉瘤。

1949年1月13日，爱因斯坦出院。

1月，写《对批评的回答》，对哥本哈根学派在文集《阿尔伯特·爱因斯坦：哲学家—科学家》中的批判进行反批判。

5月发表《为什么要社会主义》。

11月“原子科学家非常委员会”停止活动。

1950年2月13日发表电视演讲，反对美国制造氢弹。

4月发表《关于广义引力论》。

《晚年集》出版。

3月18日，在遗嘱上签字盖章。内森博士被指名为唯一的遗嘱执行人。遗产由内森博士和杜卡斯共同托管。信件和手稿的最终贮藏所是希伯莱大学。其他条款当中还有：小提琴赠给孙子伯恩哈德·凯撒。

1951年连续发表文章和信件，指出美国的扩军备战政策是世界和平的严重障碍。

6月妹妹玛娅在长期瘫痪后去世。

9月“原子能科学家非常委员会”解散。

1952年发表《相对论和空间问题》、《关于一些基本概论的绪论》。11月以色列第1任总统魏斯曼死后，以色列政府请他担任第2任总统，被拒绝。

1953年4月3日给伯尔尼时代的旧友写《奥林匹亚科学院颂词》，缅怀青年时代的生活。

5月16日给受迫害的教师弗劳恩格拉斯写回信，号召美国知识分子起来坚决抵抗法西斯迫害，引起巨大反响。为经念玻恩退休，发表关于量子力学解释的论文，由此引起两人之间的激烈争论。

发表《〈空间概念〉序》。

1954年3月，75岁生日，通过“争取公民自由非常委员会”，号召美国人民起来同法西斯势力作斗争。

3月被美国参议员麦卡锡公开斥责为“美国的敌人”。

5月发表声明，抗议对奥本海默的政治迫害。

秋因患溶血性贫血症卧床数日。

11月18日，在《记者》杂志上发表声明，不愿在美国做科学家，而宁愿做一个工匠或小贩。

完成《非对称的相对论性理论》。

1955年2—4月同罗素通信讨论和平宣言问题，4月11日在宣言上签名。

3月写《自述片断》，回忆青年时代的学习和科学探索的道路。

3月15日挚友贝索逝世。

4月3日同科恩谈论关于科学史等问题。

4月5日驳斥美国法西斯分子给他扣上“颠复分子”帽子。

4月13日在草拟一篇电视讲话稿时发生严重腹痛，后诊断为动脉出血。

4月15日进普林斯顿医院。

4月18日1时25分在医院逝世。

参考资料

1.论动体的电动力学·911查询